من أجل التبسيط ، يتم عرض حلقة الموصل المركزية فقط لكل ملف طور. في اللحظة t1 في الشكل ، يكون التيار في الطور (أ) موجبًا للغاية ، بينما يكون في المرحلتين (ب) و (ج) نصف هذه القيمة سالبة. والنتيجة هي مجال مغناطيسي بتوزيع جيبي تقريبًا حول فجوة الهواء مع أقصى قيمة خارجية في الأعلى وقيمة داخلية قصوى في الأسفل. في الوقت t2 في الشكل (أي سدس دورة لاحقًا) ، يكون التيار في الطور c سالبًا كحد أقصى ، بينما يكون التيار في المرحلة c في كل من المرحلة b والمرحلة a موجبًا بنصف القيمة. النتيجة ، كما هو موضح في الشكل t2 ، هي مرة أخرى مجال مغناطيسي موزع جيبيًا ولكن استدارة 60 درجة عكس اتجاه عقارب الساعة.
يوضح فحص التوزيع الحالي لـ t3 و t4 و t5 و t6 أن المجال المغناطيسي يستمر في الدوران مع تقدم الوقت. يُكمل الحقل ثورة واحدة في دورة واحدة لتيارات الجزء الثابت.
وبالتالي ، فإن التأثير المشترك لثلاثة تيارات جيبية متساوية ، يتم إزاحتها بشكل موحد في الوقت المناسب وتتدفق في ثلاث لفات الجزء الثابت يتم إزاحتها بشكل موحد في الموضع الزاوي ، هو إنتاج مجال مغناطيسي دوار بحجم ثابت وسرعة زاوية ميكانيكية تعتمد على تردد التيار الكهربائي.
تؤدي الحركة الدورانية للمجال المغناطيسي فيما يتعلق بالموصلات الدوارة إلى إحداث جهد في كل منها ، متناسبًا مع حجم وسرعة المجال بالنسبة للموصلات. نظرًا لأن الموصلات الدوارة مختصرة معًا في كل طرف ، فسيكون التأثير هو التسبب في تدفق التيارات في هذه الموصلات. في أبسط طريقة للتشغيل ، ستكون هذه التيارات مساوية تقريبًا للجهد المستحث مقسومًا على مقاومة الموصل.
يظهر نمط التيارات الدوارة للحظة t1 من الشكل في هذا الشكل. يُنظر إلى التيارات على أنها موزعة جيبيًا تقريبًا حول محيط الدوار ويتم وضعها بحيث تنتج عزم دوران عكس اتجاه عقارب الساعة على الجزء المتحرك (أي ، عزم دوران في نفس اتجاه دوران المجال).
يعمل هذا العزم على تسريع الدوار وتدوير الحمل الميكانيكي. مع زيادة سرعة دوران الجزء المتحرك ، تنخفض سرعته بالنسبة لسرعة المجال الدوار. وبالتالي ، يتم تقليل الجهد المستحث ، مما يؤدي إلى انخفاض نسبي في تيار موصل الجزء الدوار وفي عزم الدوران. تصل سرعة الدوار إلى قيمة ثابتة عندما يساوي عزم الدوران الناتج عن التيارات الدوارة عزم الدوران المطلوب عند تلك السرعة بواسطة الحمل مع عدم توفر عزم دوران زائد لتسريع الجمود المشترك للحمل والمحرك.
